Искусство
Физика
Контрольная
Конспекты
Арт-дизайн
Энергетика
Детали машин
Начертательная
Кинематика
Атомные станции
Имформатика
Решение задач
Ядерная физика
Станции тепловые
Черчение
Графика

Физика. Примеры решения задач контрольной работы

Задача

Найти действующее значение тока, если максимальное значение его равно I0, а сам ток зависит от времени по закону, показанному на рисунке.

Решение

В рассматриваемом случае I(t) = k×t в пределах одного периода колебаний, где k =  (см. рис.). Тогда:

.

Таким образом  . Точно так же получаем .

Рассмотрим ещё одну задачу, в которой вскрывается суть важных для рассмотрения цепей переменного тока понятий омического, активного и полного сопротивлений цепи переменного тока.

Задача

Омическое сопротивление провода, из которого намотан дроссель (катушка с железным сердечником, используемая обычно в сетевых фильтрах электропитания) равно R = 26 Oм, активное Ra = 30 Oм, полное Z = 80 Oм. Определить потери мощности на перемагничивание железного сердечника дросселя, если напряжение, под кото­рым находится дроссель, равно U = 220 В.

Решение

На омическом сопротивлении (сопротивление постоянному току) выделяется мощность

.

Полная мощность, расходуемая в цепи переменного тока определяется величиной активного сопротивления, которое учитывает потери не только на выделение «джоулева» тепла, но и на другие процессы (работу двигателя переменного тока, пермагничивание сердечников и т.п.). В этом случае

.

Поскольку затрачиваемая мощность может быть записана также в виде

,

ясно, что RA = Z ×cosj .

Разница между величинами РА и РR в рассмотренном в данной задаче случае затрачивается на перемагничивание сердечника:

 = 27 Вт .

Полная мощность, выделяющаяся в цепи P = I e = e2/ (R + r )

Основные законы и формулы электромагнетизма

Закон Ампера dF = BIdLsina

Механический момент, действующий M = pmB sina

на контур с током помещенный в магнитное поле

Магнитный момент контура с током pm = IS

Cвязь магнитной индукции с напряженностью В = mm

магнитного поля

Магнитная индукция в центре кругового тока В = mm0I/2R

Магнитная индукция поля:

созданного бесконечно длинным B = mm0I/2pR

проводникомс током на расстoянии R

созданного отрезком проводника с током B = mm0I(cоsa1 -cosa)/4pd

на расстоянии d

беконечно длинного соленоида и тороида В =mm0 n I

имеющих плотность витков n

Cила Лоренца F = q E + q [v B]

Закон электромагнитной индукции Фарадея Е =- N dФ/dt

Потокосцепление Y = NФ

Потокосцепление соленоида Y = LI

Электродвижущая сила самоиндукции es = - L dI/dt

Индуктивность соленоида длиной l L = mm0 n2 lS

и сечением S

Объемная плотность энергии

электромагнитного поля


Лекции и конспекты по физике