Искусство
Физика
Контрольная
Конспекты
Арт-дизайн
Энергетика
Детали машин
Начертательная
Кинематика
Атомные станции
Имформатика
Решение задач
Ядерная физика
Станции тепловые
Черчение
Графика

Физика. Примеры решения задач контрольной работы

Полосы равного наклона.

 Если толщина пленки d постоянна а на плёнку падает непараллельный пучок света, то разность хода интерферирующих лучей определяется углом преломления b, и, следовательно, углом падения луча на пленку a. В этом случае интерференционная картина представляет собой так называемые «полосы равного наклона». При постоянной толщине пленки интерферирующие лучи параллельны и говорят, что интерференционная картина локализована на «бесконечности» или в фокальной плоскости собирающей линзы.

Полосы равной толщины.

 Если толщина пленки d непостоянна, то в случае нормального падения света (cosb = 1), оптическая разность хода лучей в отраженном свете:

D = 2d n + l/2.

Таким образом, при освещении пленки монохроматическим светом с длиной волны l, условие максимумов интерференции D = ml определяет положение так называемых «полос равной толщины». При освещении такой пленки белым светом условие максимумов интерференции для разных длин волн будет соответствовать различным толщинам пленки, и окраска полос интерференции будет зависеть от толщины пленки в соответствующем месте. В этом состоит объяснение явления, которое получило название «цвета тонких пленок».

 

Кольца Ньютона.


Кольца Ньютона представляют собой полосы равной толщины зазора между плосковыпуклой (или двояковыпуклой) линзой большого диаметра и плоской (или сферической) стеклянной поверхностью. В этом случае оптическая разность хода между интерферирующими лучами при наблюдении в отраженном свете определятся выражением D = 2hn + l/2, где h – толщина зазора между стеклянными поверхностями, n - показатель преломления среды (если зазор воздушный, то n = 1), l - длина волны в вакууме. В силу осевой симметрии оптической системы полосы интерференции получаются в виде колец. В качестве примера рассчитаем радиусы колец Ньютона для случая, когда воздушный зазор образуется между двумя выпуклыми линзами с радиусами кривизны R1 и R2 (см. рис.8.8). В этом случае толщина зазора h = h1 + h2. Если h << r, где r – радиус кольца Ньютона, то h1 = r2/2R1 и h2 = r2/2R2. Тогда условие образование светлого интерференционного кольца в отраженном свете можно записать так:

D = 2h + l/2 или r2×(1/ R1 + 1/ R2) + l/2 = ml,

где m – номер кольца. Отсюда получаем радиусы светлых колец:

rm =  . 


Лекции и конспекты по физике