Прямая доставка чая из Китая

Гуманитарные науки

Гуманитарные науки

Студенческий файлообменник

Студенческий файлообменник

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Кинематика Механические передачи Молекулярная физика и термодинамика Ядерная физика

Лабораторная работа по физике. Практические занятия

Постоянные магниты. Магнитное поле постоянных магнитов.

Тела, длительное время сохраняющие намагниченность, называются постоянными магнитами.

Свойство магнитного взаимодействия: разноименные магнитные полюса притягиваются, одноименные отталкиваются.

К магнитам хорошо притягиваются: чугун, сталь, железо; хуже: никель, кобальт.

Магнитное поле Земли.

Магнитное поле Земли очень важно для живых существ: оно задерживает смертоносное корпускулярное излучение Солнца.

Северное сияние - еще одно из явлений, возникающих в магнитном поле Земли.

Действие магнитного поля на проводник с током.

Если проводник с током действует на магнитную стрелку, то и постоянный магнит должен действовать на проводник с током.

Опыт:

Это явление - основа действия электродвигателя.

ТЕПЛОЕМКОСТЬ МНОГОАТОМНЫХ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ

Число степеней свободы механической системы – число независимых координат, определяющих ее положение и конфигурацию в пространстве.

МАКСВЕЛЛ:

Тепловое равновесие тела – состояние, при котором равны энергии, приходящиеся на одну степень свободы движения молекул.

На каждую степень свободы движения молекулы приходится в среднем энергия:

Тогда, обозначив число степеней свободы молекулы многоатомного газа i, получим:

Следовательно:

Для изохорического процесса:

Для изобарического процесса:

Число степеней свободы для «жестких» (нет колебаний атомов относительно друг друга):

для двухатомной молекулы три поступательные и две вращательные: i = 5;

для трех- и более атомной молекулы три поступательные и три вращательные: i = 6; если молекула «линейная», то вращательных степеней свободы две и i = 5.

Если молекула состоит из n нежеско связанных атомов, то i = 3n, причем поступательных степеней свободы 3, вращательных 3, колебательных 3n-6.


ТЕПЛОЕМКОСТЬ МНОГОАТОМНЫХ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ

Число степеней свободы механической системы – число независимых координат, определяющих ее положение и конфигурацию в пространстве.

МАКСВЕЛЛ:

Тепловое равновесие тела – состояние, при котором равны энергии, приходящиеся на одну степень свободы движения молекул.

На каждую степень свободы движения молекулы приходится в среднем энергия:

Тогда, обозначив число степеней свободы молекулы многоатомного газа i, получим:

Следовательно:

Для изохорического процесса:

Для изобарического процесса:

Число степеней свободы для «жестких» (нет колебаний атомов относительно друг друга):

для двухатомной молекулы три поступательные и две вращательные: i = 5;

для трех- и более атомной молекулы три поступательные и три вращательные: i = 6; если молекула «линейная», то вращательных степеней свободы две и i = 5.

Если молекула состоит из n нежеско связанных атомов, то i = 3n, причем поступательных степеней свободы 3, вращательных 3, колебательных 3n-6.

Цикл Карно. Предельный КПД тепловых машин.

Холодильник и тепловой насос

 В качестве рабочего тела тепловой машины Карно использовал идеальный газ, помещенный под поршень в сосуд с идеально-теплопроводными стенками и совершающий полный (замкнутый) цикл, который подразделяется на четыре следующих этапа:

Изотермическое расширение, связанное с поглощением теплоты через хороший тепловой контакт с нагревателем, при одновременном совершении некоторой работы.

2. Адиабатное расширение (при отключении всех тепловых контактов рабочего тела, то есть при его полной теплоизоляции) с совершением еще некоторой работы и одновременным понижением температуры рабочего тела до температуры теплового резервуара, именуемого холодильником.

3. Изотермическое сжатие, требующее затраты работы внешних сил, при одновременном отводе теплоты от рабочего тела через идеальный тепловой контакт с холодильником.

4. Адиабатное сжатие (при ликвидации теплового контакта), вызывающее повышение температуры рабочего тела до температуры нагревателя, но требующее для своего осуществления еще некоторой работы внешних сил.

Этот цикл принципиально верно отражает работу любого теплового двигателя, так как рабочее тело обязательно должно получать откуда-то теплоту для процесса своего расширения с совершением положительной работы, а также необходим отвод теплоты для сжатия рабочего тела с совершением меньшей отрицательной работы. В противном случае не удается вернуться в исходное состояние с перевесом полученной (положительной) работы над работой затраченной (отрицательной).

Все этапы цикла Карно предполагаются полностью обратимыми. Для этого они должны выполняться квазистатически. Используя в качестве рабочего тела идеальный газ, можно довольно легко (достаточно простое уравнение состояния идеального газа хорошо известно) вычислить КПД этого цикла.

Если окажется, что КПД не зависит ни от типа процессов цикла, ни от вида рабочего тела (то есть в конечном результате не проявятся ни особенности процессов, ни специфика уравнения состояния), то это будет означать, что полученные при исследовании КПД этого цикла результаты являются универсальными.

Для лучшего понимания расчетов изобразим цикл Карно в координатах давление – объем (P,V). На рис. 3 цикл Карно представлен двумя отрезками изотерм (1-2) и (3-4) и двумя отрезками адиабат (2-3) и (4-1).

 


На участке (1-2) газ изотермически расширяется, сохраняя температуру за счет притока тепла от нагревателя. Так как внутренняя энергия идеального газа на этом этапе не изменяется (она зависит от температуры, но не зависит от объема), то вся полученная от нагревателя теплота расходуется на работу, совершаемую расширяющимся газом, и значит Q1 = A12 .

Здесь использовано уравнение состояния идеального газа: PV = RT.


На участке (2-3) в адиабатном процессе теплота не поступает, и газ совершает работу за счет своей внутренней энергии, в результате чего температура понижается до Т2. Работа на этом участке

Здесь использовано уравнение (3.7) и постоянство теплоемкости Cv .


Работа, совершаемая газом на участке (3-4) в изотермическом процессе при температуре Т2 с отводом теплоты Q2 в холодильник, вычисляется аналогично работе А12

Знак минус означает отвод теплоты от газа при его сжатии внешними силами – работа газа при этом считается отрицательной.


Деление кристаллов на диэлектрики, металлы и полупроводники