Прямая доставка чая из Китая

Гуманитарные науки

Гуманитарные науки

Студенческий файлообменник

Студенческий файлообменник

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Кинематика Механические передачи Молекулярная физика и термодинамика Ядерная физика

Лабораторная работа по физике. Практические занятия

Шар массой m = 1 кг, катящийся без скольжения, ударяется о стенку и откатывается от нее. Скорость шара до удара о стенку υ = 10 см/с, после удара 8 см/с. Найти количество тепла Q, выделившееся при ударе.

Решение

Кинетическая энергия катящегося тела равна:

 Ek = + . (12)

Момент инерции шара I = ,

угловая скорость вращения w = .

 Подставляем эти величины в формулу (12):

Ek = +  =  m υ 2.

Количество тепла, выделившегося при ударе, равно разнице его кинетических энергий до и после удара:

Q = Ek1 – Ek2 = m υ12 - m υ22 = m(υ12 - υ22).

Подставив числовые значения, получим:

 а = ∙1(100∙10-4 – 64.10-4) = 10-4 = 2,25∙10-3 Дж = 2,52 МДж.

Задача 17

Найти кинетическую энергию велосипеда, едущего со скоростью υ = 9 км/ч. Масса велосипедиста вместе с велосипедом m = 78 кг, причем на колеса приходится масса m1 = 3 кг. Колеса считать тонкими обручами.

Решение

Кинетическая энергия велосипеда складывается из кинетической энергии поступательного движения и кинетической энергии вращательного движения колес.

Ek =  + .

Момент инерции колес, представляющих собой тонкие обручи, равен I = , а угловая скорость вращения w = .

Подставляем эти значения в выражение для кинетической энергии: Ek =  +  = .

Скорость надо перевести в м/с: υ = 2,5 м/с.

Подстановка числовых значений дает: Ek =253 Дж.

Задача 18

Однородный стержень длиной 85см подвешен на горизонтальной оси, проходящей через верхний конец стержня. Какую наименьшую скорость надо сообщить нижнему концу стержня, чтобы он сделал полный оборот вокруг оси?

Решение

Чтобы стержень смог сделать полный оборот вокруг оси, он должен подняться до вертикального положения В.

Если отсчитывать потенциальную энергию стержня от начального положения А, то в положении В центр масс его поднят на

высоту С2-С1=l – длина стержня. Стержень приобретает потенциальную энергию Еn = mgℓ за счет кинетической энергии, 

 В которую ему сообщили в положении А. Если

  υ – наименьшая скорость нижнего конца, при которой он сможет сделать полный  оборот, то

 угловая скорость стержня w =

Момент инерции стержня относительно оси, проходящей через его конец, определятся по теореме Штейнера:

I =  m l2 = m  =  m l2,

где ml2–момент инерции стержня относительно перпендикулярной к нему оси, проходящей через центр масс,  – расстояние от центра масс до требуемой оси.

Кинетическая энергия вращательного движения:

Ek = =.= .

По закону сохранения энергии, кинетическая энергия стержня в положении А равна его потенциальной энергии в положении В:

 = mgl ,

отсюда υ = .

 

Подставляем числовые значения: υ = »7 м/с.

Человек массой m1 = 60 кг находится на неподвижной платформе массой m = 100 кг. Какое число оборотов в минуту будет делать платформа, если человек будет двигаться по окружности радиуса 5 м вокруг оси вращения? Скорость движения человека относительно платформы равна 4 км/ч. Радиус платформы 10 м. Считать платформу однородным диском, а человека – точечной массой.

 Решение

 Первоначально платформа с человеком покоилась, 

момент импульса этой системы был равен нулю. Когда человек начнет двигаться по платформе, платформа будет вращаться в противоположном направлении. Если расстояние от человека до оси вращения платформы r, в месте нахождения человека u = w r. Таким образом, если человек движется относительно платформы со скоростью

υ, то относительно земли он будет двигаться со скоростью υ – w r, его момент импульса относительно оси платформы L1 = m1(υ – wr)r. Момент импульса платформы относительно ее оси:

L = – Iw,

 где I – момент инерции платформы.

Поскольку платформа представляет собой однородный диск, то ее момент инерции относительно оси, проходящей через центр:

I = mR2.

Запишем закон сохранения момента импульса для данной системы:

 O = L1 + L = m1(υ – w r) r – mR2w,

отсюда можно определить угловую скорость вращения платформы:

w = .

Число оборотов платформы в минуту определится из соотношения:

n = 60 =  .

Подстановка числового значений дает:

n =   = 0,49 об/мин.

Знание этой зависимости позволяет найти разность теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме по уравнению (2.6), то есть технически важную характеристику термодинамических объектов.

 Если переменными являются другие параметры, то термодинамическое уравнение состояния для внутренней энергии может быть записано просто по аналогии. Например, из уравнения (7.1) можно получить зависимость внутренней энергии аккумулятора от его заряда при разных температурах. Поскольку работа, совершаемая аккумулятором при перемещении по электрической цепи заряда q, равна произведению электродвижущей силы источника тока E(ЭДС) на величину заряда, то элементарная работа имеет вид dA = Edq. Сравнивая работу газа и работу источника тока, то-есть dA = PdV и dA = Edq, мы видим, что здесь заряд играет роль объема, а ЭДС источника – роль давления. Теперь по аналогии с уравнением (7.1) можно получить зависимость внутренней энергии аккумулятора от заряда через температурную зависимость ЭДС аккумулятора


Поскольку температурная зависимость ЭДС при постоянном заряде легко находится опытным путем, то это уравнение приобретает прямую практическую значимость. 


Термодинамическое тождество позволяет также получить уравнение, связывающее изменение энтальпии с термодинамическими параметрами. Поскольку H = U + PV, и значит dU = dH - PdV - VdP, а дифференциал энтальпии как функции температуры Т и давления Р имеет вид

то термодинамическое тождество (5.4) после замены dU и dH дает 



В то же время дифференциал энтропии как функции температуры Т и давления Р


и, следовательно,

Из равенства перекрестных производных


получаем


откуда, после раскрытия скобок, окончательно имеем

 Это - термодинамическое уравнение состояния для энтальпии (как функции давления при постоянной температуре), где правая часть легко определяется опытным путем.


Деление кристаллов на диэлектрики, металлы и полупроводники