Прямая доставка чая из Китая

Гуманитарные науки

Гуманитарные науки

Студенческий файлообменник

Студенческий файлообменник

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Кинематика Механические передачи Молекулярная физика и термодинамика Ядерная физика

Лабораторная работа по физике. Практические занятия

Билет 1 №4 

Шарик с q = 0,2 мкКл и В = 0,1 Тл имеет L = 30 см

Решение:

F = qBυ∙ІsinαІ

ІsinαІ = cosβ F = qBυ∙cosβ

(m∙υ2)/2=mgh где g = 10 м/с2 

Найдем максимальную F для этого

найдём

cos2β - 2∙sin2β = 0 cos2β – 2 + 2∙cos2β = 0 cos2β = 2/3 

Билет 2 №4 Найдите внутреннюю энергию воздуха S = 1 м2 , h = 8,31 км

Решение:

Билет 3 №4 Распределение заряда по пространству имеет осевую симметрию и описывается соотношением, где r – расстояние до оси симметрии

Решение:

Заряд заключён внутри цилиндра радиуса r и высотой l

2) Поток ФД через боковую поверхность ФД = = ε0∙E∙2π∙r∙l

3) По теореме Гауса  →

 (Если подставить начальные данные можно построить схематично график E от r, он будет иметь вид)

Билет 3 №3 Короткий сплошной цилиндр массой m=80кг и R; лежит на горизонт. поверхности,

к основанию цилиндра прикреплена пружина с k = 0.2*105 Н/м. Сместили на х0=2 см,

t =0 , отпустили.

 Найти

ускорение цилиндра при t = 0

x = x (t) Fтр


F1

 

 

Билет 4 №4 При адиабатном расширении идеального газа его объём изменился от V1 до V2 = 4 V1 , а давление при этом уменьшается от P1 до P2 = P1 / 8 Найти работу газа при расширении

Решение:

Найдём коэффициент Пуассона

 

Работа расширения

Подставим γ

Билет 5 №4 Сплошной вал m = 16 кг в виде цилиндра закреплён на горизонтальной оси,

 к нему подвешено ведёрко m0 = 2 кг из него вытекает жидкость со скоростью μ = 0,22 кг/с. Найти скорость ведёрка через t = 5 с

 Решение:

1) 2-й закон Ньютона m2q – T = m2a где q = 10м/с2

2) Закон динамики вращательного движения для вала

 → TR = J∙ε где J = mR2/2 – момент инерции для вала

ε = a/R – угловое ускорение → T = ma/2

3) m2q = T + m2a → m2q = (m2 + m / 2)∙a →

подставим m2 = m0  μ∙t тогда a(t) =

υ ==

=

Подставив числа получим υ = 7,6 м/с

Билет 5 №3 Катушка индуктивности или соленоид с L = 20 мГн соединена в схеме с

E = 20В; R = 2 Ом

Найти :

на какую величину изменится W после размыкания ключа при I2

I = I (t) после размыкания

Решение:

Билет 6 №4 Пузырик газа всплывает со дна водоёма  h = 10 м V1 = 5 мм3. Какую работу совершит газ при всплытии ?

Решение:

Давление в пузыре P = P0 + gρ(h – x)

PV = P1V1 V = P1V1/P  

 dV =

dA = PdV → A =

A =  A = 6.9 ∙10-4 Дж

Билет 6 №3 Для измерения больших сопротивлений применяют схему с зарядом конденсатора.

Для этого измеряемый резистор подкл. последоват. с конденсатором к источнику E и через время t измеряют заряд, и рассчитывают R.

При E = 100 В и t = 1мин на кондер С = 20 мкФ натекло q = 1мКл.

Найти: 

кол-во теплоты Q - ?

R - ?

Работа источника ЭДС

Билет 7 №4 Мыльная плёнка толщиной d0 = 1.2 мкМ (n = 4/3 ) имеет форму параболы …

Решение:

1) Условие ослабления света при отражении от плёнки

 или 

max:  (sinα = 0) 

при подстановке чисел получаем k1 = 5

min:  (sinα = 1)  

при подстановке чисел получаем k2 = 4

Выразим sinα : sin2α = tgα =  

 →  →   →  k = 4 ; 5 .

Билет 7 №3 Последовательно два кондера включены с резистором R = 0.2 МОм и незамкн. ключом. Один конд. С1 = 20 мкФ заряжен до U0 = 200 В , на другом С2 = 10 мкФ ноль. Ключ замкнули.

Найти :

Uc на обоих кондерах после прекращения тока в цепи

Uc2 = Uc2 (t) - ?

 

Билет 8 №4 Труба сечением S = 10 см2…

Решение:

1) При смещении столба жидкости на x ∆h = 2x давление столба ρg∆h = ρg2x Давление воздуха

P = P0+ 2ρgx dV = Sdx

2) dA = PdV A =Sh1(P0+3ρgh1) A = 750 дж

Работа совершается расширяющимся воздухом при увеличении V в 2 раза

Билет 8 №3 Сплошной диск m = 0.4 кг, R = 0.04 м вращается с ω0 = 10π c-1 . R = 0.5 Ом

В момент t0 = 0 включается поле B = 0,2 Тл.

Найти ω = ω(t).

Решение

находим ток в радиальном направлении. На элементе dr ЭДС индукции

2. Сила Ампера, действующая на dr

 

 

3.

 

 Билет 9 №4 По длинной прямой полосе 2b = 20 см течёт ток I = 10 A Найти индукцию поля B в т.А

расстояние до которой а.

Полоса толщиной dy вызывает в т.А магнитное поле с индукцией dB

где dI = (I/2b)∙dy x = a

интеграл домножен на 2 в виду того, что выше рассматривалась только верхняя часть полоски, а нижняя не учитывалась. μ0 = 4π∙10-7 Гн/м

Таким образом, возрастание энтропии не является абсолютным законом в термодинамике (хотя в статистической механике это обосновывается неустойчивостью решений уравнений движения микрочастиц).

 Больцман предположил следующую связь между энтропией и термодинамической вероятностью

 S = k.lnW, (10.1)

где k – постоянная, получившая позднее название постоянной Больцмана.

 Формула (10.1) явно соответствует всем требованиям, предъявляемым к энтропии. Энтропия функция аддитивная (как и все функции состояния), то есть энтропия системы равна сумме энтропий подсистем, S = SA + SB, а вероятность состояния системы (согласно теории вероятностей) равна произведению вероятностей, относящихся к подсистемам А и В, что означает W = WA*WB. Этому требованию удовлетворяет логарифмический характер функции (10.1). Отвечает она также требованию монотонного возрастания с ростом термодинамической вероятности.

 Коэффициент k, входящий в формулу Больцмана, как величину универсальную, можно вычислить, если применить эту формулу к конкретной термодинамической системе.

Воспользуемся для этого, как обычно, моделью идеального газа.


Отношение вероятностей нахождения одной молекулы газа в объемах V1 и V2 (в силу хаотичности движения молекулы и, следовательно, равной вероятности нахождения в одинаковых объемах) равно отношению этих объемов, то есть


В силу теоремы о произведении вероятностей независимых событий, отношение вероятностей нахождения в объемах V2 и V1 всех N молекул газа равно

 Поскольку согласно формуле Больцмана (10.1) изменение энтропии определяется отношением термодинамических вероятностей, то для одного моля идеального газа имеем


где NA - число Авогадро. 

 Теперь вычислим изменение энтропии одного моля идеального газа в обратимом изотермическом процессе по формуле Клаузиуса (5.1), используя

уравнение состояния идеального газа (3.1) PV = RT,


Из сравнения полученных двумя способами изменений энтропии обнаруживаем, что

 R = k NA . (10.2)


Деление кристаллов на диэлектрики, металлы и полупроводники