Прямая доставка чая из Китая

Гуманитарные науки

Гуманитарные науки

Студенческий файлообменник

Студенческий файлообменник

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Кинематика Механические передачи Молекулярная физика и термодинамика Ядерная физика

Лабораторная работа по физике. Практические занятия

Билет 31 №4 Бесконечная прямолинейная тонкая лента шириной =4 см заряжена с поверхностной

плотностью

 

31-3 На колеса в виде сплошного диска радиусом R = 0,2 м и массой m = 10 кг…

 


Решение :

 


 

32-3 Проводники 1 и 2, согнутые так как показано на рисунке, лежат в горизонтальной плоскости. Наименьшее расстояние d0 = 10 см.

Найти u = u(t); если t = 0.

Решение:

Подпись: 2d0Подпись: u0Подпись: d0

33-5

 

33-3 С вышки высотой h = 10м со скоростью Vo = 10 м/с бросают мяч. Под каким углом надо бросить мяч дальше всего.

 V0y  V0 Решение

 В момент падения

 

формулу с sin возводим в квадрат и складываем

Билет 34-4 Две бесконечные прямые заряженные с линейной плотностью τ1 = 8 нКл/м и

τ2 = 1 нКл/м пересекаются под прямым углом…

Решение

0A = a y = a – x В точке С   E =   (1)

Находим Emin

 → 

x = = 0.1 м y = 0.4 м Подставим x в (1) и получим

Emin = 400 В/м

34-3 

Один моль идеального двухатомного газа совершает тепловой процесс, в котором Сm зависит от температуры по закону 

 

Найти

Работу, совершаемую газом при его нагревании от T0 = 300К до T1 = 600К

Уравнение процесса

Решение

 

 

Поведение эффективного объема, характеризующего степень хаотичности состояния, при обратимых и необратимых процессах

Феноменологическая термодинамика предсказывает возрастание энтропии, как при изотермическом расширении, так и при возрастании температуры системы без увеличения ее объема, и неизменность энтропии (ее сохранение) при адиабатных процессах. Объяснение этих закономерностей должно быть дано не только с макроскопически-описательной,  феноменологической (через формулу Клаузиуса dS = Q/Т), но и с микроскопической точки зрения.

Напомним, что хаотичность состояния термодинамической системы связана с дисперсией микроскопических характеристик, определяющих состояние, то есть с дисперсией координат и импульсов частиц, образующих термодинамическую систему. Проекции координат и импульсов частиц термодинамической системы рассматриваются как случайные физические величины, и к ним применимы статистические методы вычислений (методы теории вероятностей).

Рассмотрим идеальный газ, каждая молекула которого имеет i степеней свободы. В фазовом пространстве 2i измерений, из которых i измерений отображают собственно координаты молекул, а остальные i - проекции их импульсов, состояние каждой молекулы изображается точкой, имеющей соответствующие проекции на координатные и импульсные оси. Состояние всего газа отображается в таком пространстве роем (множеством) движущихся в фазовом пространстве точек. В условиях теплового равновесия функция распределения плотности этих точек не изменяется с течением времени, хотя точки непрерывно перемещаются в фазовом пространстве, отображая движение (и столкновение) молекул газа. Сама функция распределения плотности дает фазовый портрет термодинамической системы в фазовом пространстве.

За эффективный объем, характеризующий «размытость» фазового портрета термодинамической системы в фазовом пространстве 2i измерений, мы будем принимать произведение стандартов проекций на координатные оси. (Стандарт - корень квадратный из дисперсии, равной, как известно, квадрату среднеквадратичного отклонения случайной величины от ее среднего значения). Здесь в роли случайных величин выступают проекции координат и импульсов отдельных частиц термодинамической системы. 

Таким образом, эффективный объем в фазовом пространстве, связанный с хаотичностью состояния всей термодинамической системы, определяется произведением

 = Õ(qi*pi),

где через qi и pi обозначены стандарты проекций координат и импульсов отдельных частиц на оси координат фазового пространства.


Деление кристаллов на диэлектрики, металлы и полупроводники