Прямая доставка чая из Китая

Гуманитарные науки

Гуманитарные науки

Студенческий файлообменник

Студенческий файлообменник

Выполнение 
работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Выполнение работ на заказ. Контрольные, курсовые и дипломные работы

Занимайтесь онлайн 
        с опытными репетиторами

Занимайтесь онлайн
с опытными репетиторами

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Приглашаем к сотрудничеству преподователей

Готовые шпаргалки, шпоры

Готовые шпаргалки, шпоры

Отчет по практике

Отчет по практике

Приглашаем авторов для работы

Авторам заработок

Решение задач по математике

Закажите реферат

Закажите реферат

Кинематика Механические передачи Молекулярная физика и термодинамика Ядерная физика

Лабораторная работа по физике. Практические занятия

Билет 35-4 Лодка массой 200 кг стоит на некотором удалении S0 от берега высотой h = 6 м …Найти работу по перемещению лодки

Решение

Расстояние S до берега S = → l =

Скорость лодки :

υ = ==  υ2 = = 

A =  Дж

35-3

Два вертикальных проводника находятся на расстоянии l = 0,5м и сверху замкнуты через сопротивление R = 0,05 Ом…


Найти u = u(t)

Решение

 


 

36-3

Шарик с площадью поверхности S = 4см2 нагрели до температуры T0 = 1000К и поместили в вакуумную камеру.

За какое время t он остынет до 500К.

Решение:

 

37-4

37-3

Тонкий диск R2 = 0,1 м имеет концентрическое отверстие R1 = 5 см и заряжен с s = 0,4.

Ось Ox перпендикулярна плоскости диска и проходит через центр.

Найти : E = E(x), потенциал в точке x.

Решение

 

38-3 По соленоиду с плотностью намотки n = 10000 вит/м течет переменный ток I = I0*sin(wt)

(I0 = 2А, w = 100p)…

Найти

плотность индукционного поля тока вблизи поверхности сердечника

энергию магнитного поля внутри сердечника

Решение :

 39-4 

39-3

Магнитное поле создано током I1 = 5А, протекающим…

 


Решение:

40-4 

40-3

 Перемычка массой m = 20 г лежит на двух параллельных проводах…


 

41-4

41-3

Сплошной цилиндр массой m = 2кг вращается  по инерции с угловой скоростью w0 = 20 с-1 …

 


 

42-4

42-3

Два параллельных проводника расположены в горизонтальной плоскости на…


Решение :

 Например, для равновесного состояния идеального газа при температуре Т эффективный объем  = Const*VTi/2 (при числе степеней свободы молекулы газа - i), поскольку стандарт, относящийся к любой из пространственных координатных осей, пропорционален размеру вдоль этой оси сосуда с газом, и, следовательно, произведение этих стандартов пропорционально объему сосуда. Для максвелловского распределения молекул по компонентам скорости (и соответственно, по компонентам импульсов) стандарты распределения (корень квадратный из дисперсии) пропорциональны Т1/2, так как это распределение гауссово. 

Степень хаотичности состояния термодинамической системы естественно определять через величину эффективного объема. Степень хаотичности увеличивается, если эффективный фазовый объем растет, что и происходит при расширении газа в пространстве (увеличение обычного объема), равно как и при повышении температуры, которое ведет к «расплыванию» максвелловской функции распределения молекул газа по компонентам скорости (и соответственно, импульса). Эта функция имеет вид распределения Гаусса, где температура Т стоит в знаменателе отрицательного показателя экспоненты. Дисперсия гауссова распределения, как известно, пропорциональна знаменателю показателя экспоненты и, следовательно, температуре Т.

В природе существуют адиабатные процессы, происходящие без теплообмена термодинамической системы с окружающими телами. При таких процессах энтропия должна сохраняться согласно дифференциальному определению энтропии Клаузиусом dS = Q/Т = 0, то есть S = Const. В адиабатных процессах, как известно (см. (3.8)), увеличение объема газа сопровождается понижением температуры, и наоборот, уменьшение объема ведет к увеличению температуры системы.

В фазовом пространстве адиабатные процессы должны отображаться такой трансформацией эффективного фазового объема (характеризующего хаотичность состояния), при которой увеличение дисперсии проекций координат должно полностью компенсироваться уменьшением дисперсии проекций импульсов с тем, чтобы эффективный объем при этом сохранялся. Понятно, что это следствие адиабатного процесса, проявляющееся на микроскопическом уровне (сохранение эффективного объема фазового портрета), должно быть связано с уравнением адиабаты, известным из феноменологической, макроскопически-описательной термодинамики.

Для демонстрации выполнения этого условия (сохранение эффективного объема у частиц при обратимых изоэнтропных процессах) воспользуемся, как обычно, моделью идеального газа. Уравнение адиабаты для идеального газа в координатах температура-объем (T,V), как известно, имеет вид TV Const. В этом уравнении показатель адиабаты входящий в показатель степени объема, имеет, как известно, смысл отношения теплоемкостей газа в изобарном (Ср) и изохорном (СV) процессах, и может быть выражен через число степеней свободы отдельной молекулы идеального газа как  = (i +2)/i , поскольку Ср = (i +2)R/2 и СV = iR/2. Поскольку -1 = 2/i, то уравнение адиабаты, выраженное через число степеней свободы молекулы, принимает вид TV2/i = Const. Возведя обе стороны этого равенства в степень i/2, получаем окончательно выражение для адиабаты в необходимой для дальнейшего форме

 VТi/2 = Const.

Так как эффективный объем, характеризующий размытость фазового портрета идеального газа  = Const*VTi/2, то для адиабатного обратимого (и поэтому изоэнтропного) процесса идеального газа получаем

  = Const,

то есть постоянство эффективного объема в обратимых адиабатных процессах, что и требовалось показать.


Деление кристаллов на диэлектрики, металлы и полупроводники