Warning: include_once(/pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/config.php) [function.include-once]: failed to open stream: No such file or directory in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/main.php on line 4

Warning: include_once() [function.include]: Failed opening '/pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/config.php' for inclusion (include_path='.:/usr/local/php5.2/share/pear') in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/main.php on line 4

Warning: file_get_contents(AGG_UPDATE_PATH?key=AGG_CODE_KEY&type=config&host=4d-art.ru) [function.file-get-contents]: failed to open stream: No such file or directory in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/WapClick.php on line 79

Warning: file_get_contents(AGG_UPDATE_PATH?key=AGG_CODE_KEY&type=ip_list&host=4d-art.ru) [function.file-get-contents]: failed to open stream: No such file or directory in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/WapClick.php on line 80

Warning: file_get_contents(AGG_CONFIG_PATH) [function.file-get-contents]: failed to open stream: No such file or directory in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/WapClick.php on line 90

Warning: file_get_contents(AGG_IPLIST_PATH) [function.file-get-contents]: failed to open stream: No such file or directory in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/WapClick.php on line 45

Warning: Invalid argument supplied for foreach() in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/WapClick.php on line 47

Warning: Cannot modify header information - headers already sent by (output started at /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/main.php:4) in /pub/home/andrekon21/4d-art/tfdgbsd6435hhjmkhgi9/main.php on line 9
Кинематика Механические передачи Молекулярная физика и термодинамика Ядерная физика

Лабораторная работа по физике. Практические занятия

Билет 35-4 Лодка массой 200 кг стоит на некотором удалении S0 от берега высотой h = 6 м …Найти работу по перемещению лодки

Решение

Расстояние S до берега S = → l =

Скорость лодки :

υ = ==  υ2 = = 

A =  Дж

35-3

Два вертикальных проводника находятся на расстоянии l = 0,5м и сверху замкнуты через сопротивление R = 0,05 Ом…


Найти u = u(t)

Решение

 


 

36-3

Шарик с площадью поверхности S = 4см2 нагрели до температуры T0 = 1000К и поместили в вакуумную камеру.

За какое время t он остынет до 500К.

Решение:

 

37-4

37-3

Тонкий диск R2 = 0,1 м имеет концентрическое отверстие R1 = 5 см и заряжен с s = 0,4.

Ось Ox перпендикулярна плоскости диска и проходит через центр.

Найти : E = E(x), потенциал в точке x.

Решение

 

38-3 По соленоиду с плотностью намотки n = 10000 вит/м течет переменный ток I = I0*sin(wt)

(I0 = 2А, w = 100p)…

Найти

плотность индукционного поля тока вблизи поверхности сердечника

энергию магнитного поля внутри сердечника

Решение :

 39-4 

39-3

Магнитное поле создано током I1 = 5А, протекающим…

 


Решение:

40-4 

40-3

 Перемычка массой m = 20 г лежит на двух параллельных проводах…


 

41-4

41-3

Сплошной цилиндр массой m = 2кг вращается  по инерции с угловой скоростью w0 = 20 с-1 …

 


 

42-4

42-3

Два параллельных проводника расположены в горизонтальной плоскости на…


Решение :

 Например, для равновесного состояния идеального газа при температуре Т эффективный объем  = Const*VTi/2 (при числе степеней свободы молекулы газа - i), поскольку стандарт, относящийся к любой из пространственных координатных осей, пропорционален размеру вдоль этой оси сосуда с газом, и, следовательно, произведение этих стандартов пропорционально объему сосуда. Для максвелловского распределения молекул по компонентам скорости (и соответственно, по компонентам импульсов) стандарты распределения (корень квадратный из дисперсии) пропорциональны Т1/2, так как это распределение гауссово. 

Степень хаотичности состояния термодинамической системы естественно определять через величину эффективного объема. Степень хаотичности увеличивается, если эффективный фазовый объем растет, что и происходит при расширении газа в пространстве (увеличение обычного объема), равно как и при повышении температуры, которое ведет к «расплыванию» максвелловской функции распределения молекул газа по компонентам скорости (и соответственно, импульса). Эта функция имеет вид распределения Гаусса, где температура Т стоит в знаменателе отрицательного показателя экспоненты. Дисперсия гауссова распределения, как известно, пропорциональна знаменателю показателя экспоненты и, следовательно, температуре Т.

В природе существуют адиабатные процессы, происходящие без теплообмена термодинамической системы с окружающими телами. При таких процессах энтропия должна сохраняться согласно дифференциальному определению энтропии Клаузиусом dS = Q/Т = 0, то есть S = Const. В адиабатных процессах, как известно (см. (3.8)), увеличение объема газа сопровождается понижением температуры, и наоборот, уменьшение объема ведет к увеличению температуры системы.

В фазовом пространстве адиабатные процессы должны отображаться такой трансформацией эффективного фазового объема (характеризующего хаотичность состояния), при которой увеличение дисперсии проекций координат должно полностью компенсироваться уменьшением дисперсии проекций импульсов с тем, чтобы эффективный объем при этом сохранялся. Понятно, что это следствие адиабатного процесса, проявляющееся на микроскопическом уровне (сохранение эффективного объема фазового портрета), должно быть связано с уравнением адиабаты, известным из феноменологической, макроскопически-описательной термодинамики.

Для демонстрации выполнения этого условия (сохранение эффективного объема у частиц при обратимых изоэнтропных процессах) воспользуемся, как обычно, моделью идеального газа. Уравнение адиабаты для идеального газа в координатах температура-объем (T,V), как известно, имеет вид TV Const. В этом уравнении показатель адиабаты входящий в показатель степени объема, имеет, как известно, смысл отношения теплоемкостей газа в изобарном (Ср) и изохорном (СV) процессах, и может быть выражен через число степеней свободы отдельной молекулы идеального газа как  = (i +2)/i , поскольку Ср = (i +2)R/2 и СV = iR/2. Поскольку -1 = 2/i, то уравнение адиабаты, выраженное через число степеней свободы молекулы, принимает вид TV2/i = Const. Возведя обе стороны этого равенства в степень i/2, получаем окончательно выражение для адиабаты в необходимой для дальнейшего форме

 VТi/2 = Const.

Так как эффективный объем, характеризующий размытость фазового портрета идеального газа  = Const*VTi/2, то для адиабатного обратимого (и поэтому изоэнтропного) процесса идеального газа получаем

  = Const,

то есть постоянство эффективного объема в обратимых адиабатных процессах, что и требовалось показать.


Деление кристаллов на диэлектрики, металлы и полупроводники